可以看出，鑄件的溫度場(chǎng)隨時(shí)間而變化，為不穩(wěn)定溫度場(chǎng)。鑄件斷面上的溫度場(chǎng)

也稱溫度分布曲線。如果鑄件均勻壁兩側(cè)的冷卻條件相同，則任何時(shí)刻的溫度分布曲線

對(duì)鑄件壁厚的軸線是對(duì)稱的。溫度場(chǎng)的變化速率，即為表征鑄件冷卻強(qiáng)度的溫度梯度。

溫度場(chǎng)能更直觀地顯示出凝固過(guò)程的情況。

圖１３１所示是鑄件的凝固動(dòng)態(tài)曲線，也是根據(jù)直接測(cè)量的溫度時(shí)間曲線繪制的：首先

圖１３１（ａ）上給出合金的液相線和固相線溫度，把二直線與溫度時(shí)間曲線相交的各點(diǎn)分

標(biāo)注在圖１３１（ｂ）（ｘ／Ｒ，τ）坐標(biāo)系上，再將各點(diǎn)連接起來(lái)，即得凝固動(dòng)態(tài)曲線?？v坐標(biāo)

子ｘ是鑄件表面向中心方向的距離，分母Ｒ是鑄件壁厚之半或圓柱體和球體的半徑。因

固是從鑄件壁兩側(cè)同時(shí)向中心進(jìn)行，所以ｘ／Ｒ＝１表示已凝固至鑄件中心。

這些雜質(zhì)往往不只是一種，而是多種多樣的，它們?cè)谝后w中不會(huì)很均勻地分布。它們的存在方式也是不同的，有的以溶質(zhì)方式，有的與其他原子形成某些化合物 （液態(tài)、固態(tài)或氣態(tài)的夾雜物）。下面先就一個(gè)最簡(jiǎn)單的模型作一分析，假定液體中只存在一種雜質(zhì)原子。當(dāng)金屬中存在第二種原子時(shí) （如合金），情況就復(fù)雜多了。由于同種元素及不同元素之間的原子間結(jié)合力是不同的，結(jié)合力較強(qiáng)的原子容易聚集在一起，把別的原子排擠到別處。因此，在游動(dòng)集團(tuán)中有的Ａ種原子多，有的Ｂ種原子多，即游動(dòng)集團(tuán)之間存在著成分不均勻性，稱為 “濃度起伏”。

二、黏滯性及其對(duì)成型過(guò)程的影響

１黏滯性的本質(zhì)

液態(tài)金屬的黏滯性 （也稱黏度）對(duì)其充型過(guò)程、液態(tài)金屬中的氣體及非金屬夾雜物的排

除、一次結(jié)晶的形態(tài)、偏析的形成等，都有直接或間接的作用。

如圖１７所示，當(dāng)外力Ｆ（ｘ）作用于液體表面時(shí)，由于質(zhì)點(diǎn)間作用力引起的內(nèi)摩擦力，

使得最表面的一層移動(dòng)速度大于第二層，而第二層的移動(dòng)速度大于第三層。

由式（１５）可知，黏度與δ

３ 成反比，與正比。能反映了原子間結(jié)合力

的強(qiáng)弱，而原子間距離也與結(jié)合力有關(guān)。因此，黏滯性的本質(zhì)是質(zhì)點(diǎn)間 （原子間）結(jié)合力的大小。